笔，走到了第一块黑板前。

现场的摄像机也第一时间开始跟着乔泽移动，并将乔泽走向的黑板投影到了大屏幕上。

否则的话，除了前五排的人，后面没人能看得清楚板书的内容。

“杨米尔斯理论描述了规范场的动力学，具体表现为规范场的场强张量满足的方程，想要直接求解是极为困难的，不管是现有的数学工具，又或者我之前证明杨米尔斯方程解存在性的切分法，都不足以完整这个任务，所以只能另辟蹊径。

为此，我设计了一种比较特殊的代数结构，我将之命名为超螺旋空间代数。为了能够顺利求解，我所做的第一步是在超螺旋空间代数中重新解释规范场的动力学。

所以接下来我需要大家理解这几个基础概念，超螺旋规范协变导数、规范场的超螺旋场强张量、空间规范场的源项、跟几个重要的仅在超螺旋空间生效的曲率参数……”

没有刻意的让现场安静下来，当乔泽走到黑板上开始板书，嘴里开始介绍他最新的研究成果开始，嘈杂的现场便立刻安静了下来，所有人的目光都聚集在那块大屏幕上。

尤其是前排的那些大佬们……

在这一刻，有种大脑炸裂的感觉！

果然！

是新的数学！

当然这才显得合理。

因为任何已知的数学工具，一众被这个命题所吸引的数学家们早已经尝试过了，根本不可能解决这个问题。

但超螺旋空间代数？

这个跨度是不是太大了？

“好了，理解了这些数学概念，现在我们就可以将杨米尔斯方程进行变化了，就好像大家所熟悉的傅里叶变化。这一步非常简单，原杨米尔斯方程在超螺旋代数空间里的变化式如下：

[D\muF^{\mu\nu}+\alpha\nabla\mu(\betaF^{\mu\nu})=j^\nu]。”

……

台下一众数学大牛们，呆呆的看着大屏幕上的推导过程。

其中许多人似乎重新找回了曾经上学时的感觉。

唯一的问题是，绝大多数人已经过了学习的年纪，接受新知识的能力明显下降的厉害，台上的乔泽也完全没有照顾这些老人家的想法，不止是下笔飞快，能用一句话讲完的东西，他也懒得再多补充一句。

至于今天参会的诸多学生，大脑还很年轻，本该能跟上节奏，问题又在于知识储备严重不足。

虽然超螺旋空间代数是个全新的代数领域，但这一代数领域是建立在前人的代数几何知识基础之上的。

如果不对希伯尔特空间、量子力学中描述系统的哈密顿量、拓扑物态学、拓扑绝缘体等等学科有深入了解，同样也很难理解超螺旋空间代数里的这些所谓“简单概念”。

尤其是关于超高维计算的部分，在超螺旋空间代数中进行高阶乘法运算极为抽象。

遗憾的是，乔泽或许是极为优秀的学者，但显然并不是一位称职的教授，他甚至压根就没理会过台下一众人是否能听懂他讲的东西。

“接下来就是关于超螺旋空间代数的几个重要公式，首先是超螺旋导数的泰勒展开，我们假设(D)是超螺旋代数空间中的超螺旋导数操作，那么对于任意光滑函数()，超螺旋导数泰勒展开可以写为：

[(x+\deltax)=(x)+D(x)\deltax+\rac{1}{2}D^2(x)(\deltax)^2+\ldots]

在这里(D^2)表示超螺旋导数的二阶。由此，我们可以计算出场强张量的超螺旋展开：

考虑超螺旋代数空间中的规范场(A^\mu)，其场强张量为(F^{\mu\nu}=D^\muA^\nuD^\nuA^\mu)。则场强张量的超螺旋展开可以表示为：

[F^{\mu\nu}(x)=F^{\mu\nu}0(x)+DF^{\mu\nu}0(x)\deltax+\rac{1}{2}D^2F^{\mu\nu}0(x)(\deltax)^2+\ldots]

这里，(F^{\mu\nu}0)是规范场的初始场强张量。接下来则是超螺旋空间的曲率张量展开，考虑超螺旋代数空间的曲率张量(R)，它可以表示为超螺旋导数的交换子。则曲率张量的展开可以写为：

[R(x)=R0(x)+DR0(x)\deltax+\rac{1}{2}D^2R0(x)(\deltax)^2+\ldots]

重点来了，(R0)是超螺旋代数空间的初始曲率张量，接下来就是根据这些公式对超螺旋场进行微分操作，从而得到这一个结果：

[D(x)=\lim{\deltaxo0}\rac{(x+\deltax)